Wie kommst Du auf Dein Ergebnis in Bsp. 2 ?
Dieser AUsdruck würde ja bedeuten daß selbst bei T = To schon eine Masse getragen werden kann und daß die beförderbare Masse mit steigender Ballontemperatur abnimmt…?
Bsp. 1 Kann ich bestätigen
Das ergebniss deckt sich schön mit der Kalorischen Zustandsgleichtung
U=\frac{3}{2} N K_b T wenn (\frac{\delta S}{\delta E})_{V,N} =\frac{3K_b N}{2E}= \frac{1}{T}
kann mir wer einen ansatz für bsp 2 und 3 verraten? ich weiß überhaupt nicht wie i das angehen soll besser wär natürlich wenns jemand reinstellen würd…
und beim 1. is ja F=E(S;V;N)-TS oder? dann müsst i ja nur E aus S ausdrücken, alles einsetzen was ich weiß und bin fertig. stimmt das?
Zu Bsp. 2, also chemisches Gleichgewicht is ja klar, es gibt hier ja auch gar keine chemischen Reaktionen, aber warum eigentlich nicht mechanisches Gleichgewicht? dV = doch 0
Ich hab hier rausbekommen : dQ = dE = 3/2 N k T (T nicht dT)
begründung PV =N k T → PV = const , k = konst , also muss N*T auch const sein sprich jedes dT wird durch ein dN ausgeglichen was logisch ist da ja das gas ausströmt.
nur wie bekomme ich jetzt wieder ein dT dazu ? ich will ja heizen
bei 3c is mir ein fehler unterlaufen, da ist ne klammer falsch gesetzt ^^
man denke sich diese einfach vors pdV (wobei der term eigentlich auch weggelassen werdn kann ^^)