Auf ein letztes Mal
Soviel ich gefunden habe, gabs alle 3 Beispiele schon mal im Jahr 2009. Würde mich trotzdem über ein paar Anregungen freuen.
Tut110617.pdf (66.6 KB)
hab mal beim 1. Bsp. ein wenig rumprobiert, und krieg
\vec{B}(\vec{\rho}) = \frac{\mu 0 I (\rho - sqrt{ (\vec{a} + \vec{\rho})^2 })}{2 \pi (R_0^2 - r_0^2)} \hat{e}\phi
im Hohlraum.
(ausgehend von der Annahme, dass man das Feld des Zylinder und des Hohlraums superponiert)
\vec{B}_{zyl} (\vec{\rho}) = \frac{\mu 0 I \rho }{2 \pi (R_0^2 - r_0^2)} \hat{e}\phi
\vec{B}_{hohlraum} (\vec{\rho’}) = - \frac{\mu 0 I \rho’ }{2 \pi (R_0^2 - r_0^2)} \hat{e’}\phi
mit \rho’ = sqrt{ (\vec{a} + \vec{\rho})^2 }
Kann das wer bestätigen?
edit: ausgebessert, jetzt stimmts hoffentlich
also ich hab mich an die überlegung von lelouch http://technische-physik.at/forum/viewtopic.php?f=188&t=1213 gehalten und das klingt eigentlich auch recht einleuchtend
komm also auch auf µ0/(2PiRo²) * (I x a)
das b feld selber hamma ja eh im plenum vor ~10 tagen gerechnet (ampersches gesetz)
habs eigentlich auch so ähnlich gemacht.
wenn ich ganz dreist
\rho’ = \rho - a
hernehme statt da irgendwie vektoren zu benutzen (im endeffekt steht oben umgerechnet ja eh auch nix andres) dann fällt mir auch die rho-abhängigkeit weg, und es dürft passen
ergebnisse vom 2er:
(von innen nach außen)
\vec{B_1} = \frac{\mu_0 I \rho} { 2\pi a^2}\hat{e}_{\phi} für 0<\rho<a
\vec{B_2} = \frac{\mu_0 I} { 2\pi \rho}\hat{e}_{\phi} für a<\rho<b
\vec{B_3} = \frac{\mu_0 I} { 2\pi \rho}\hat{e}_{\phi}\frac{c^2-\rho^2} { c^2 - b^2 } für b<\rho<c
\vec{B_4} = 0 für c<\rho
yup, gibts auch hier http://theory.gsi.de/~vanhees/faq/coax/node4.html
wie im alten thread geposted
Mit dem Ampèreschen Durchflutungsgesetz ist’s einfacher. 